放射線スペクトル

これらの3タイプの相互作用の結果として、こちらのようなスペクトルが生成されます。

全エネルギーピーク（光電ピーク)

放射線測定器に入射したガンマ線が、検出器に当たってすべてのエネルギーを電子に与えて止まる場合、全エネルギーピークと呼ばれるピークになります。

光電ピークとも呼ばれており、スペクトル解析で一番利用されるピークです。

コンプトン連続部のスペクトル

ガンマ線がコンプトン散乱して電子をはじき飛ばし、その後、検出器から出て行ってしまう場合もあります。この場合、コンプトン連続部という連続的なスペクトルが観測されます。はじき飛ばし方の角度によって、電子に与えるエネルギーは、様々ななので、連続的な放射線スペクトルになります。

コンプトンエッジ

散乱角が180度の場合に、電子に最もエネルギーを与えることになります。ガンマ線は、そのまま180度折り返して、検出器から出て行ってしまいます。この時、観測されるのが、コンプトン連続部のもっと高い領域です。これを、コンプトンエッジと呼びます。

後方散乱ピーク

また壁や人体など、検出器の周りの物質に当たってから、放射線検出器に入射する放射線もあります。

この場合にも、コンプトン連続部のエネルギーが観測され、中でも物質に180度で当たって、弱まったガンマ線が放射線測定器に入射して、電子にエネルギーをすべて与えて止まる場合、後方散乱ピークというスペクトルを発生させます。

さらに高エネルギーな放射線の場合

高いエネルギーを持つ放射線の場合には、このようなスペクトルになることがあります。

電子対生成

入射したガンマ線のエネルギーが高い場合、マイナスの電子とプラスの陽電子の対を生成することがあります。電子はそのまま検出器で止まり、陽電子は、さらに２つのガンマ線に別れます。

そのすべてが検出器内で止まった場合には、全エネルギーピークがもっとも高い位置で観測されます。

シングルエスケープピーク

陽電子から別れた2本のガンマ線、そのうちの1本が放射線検出器の外に逃げてしまった場合、0.51 MeV 低い位置にシングルエスケープピークが観測されます。

ダブルエスケープピーク

さらに2本とも放射線検出器外に逃げてしまうと、さらに 0.51 MeV 低い位置にダブルエスケープピークが観測されます。

放射線スペクトル

これらの結果が合わさり、高エネルギーな放射線のスペクトルは、こちらの形になります。